고급물리:충돌과 추진 - 편집 역사

Sam: /* 충돌의 구분 */

2023-03-20T03:43:50Z

충돌의 구분

← 이전 판		2023년 3월 20일 (월) 03:43 판
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	운동량 보존식 <math>m_1\overrightarrow{v_{1i}} = m_1\overrightarrow{v_{1f}}+m_2 \overrightarrow{v_{2f}} </math> 각 변을 내적.		운동량 보존식 <math>m_1\overrightarrow{v_{1i}} = m_1\overrightarrow{v_{1f}}+m_2 \overrightarrow{v_{2f}} </math> 각 변을 내적. <math>m_1^2 v_{1i}^2 = m_1^2 v_{1f}^2+ m_2^2 v_{2f}^2 +2m_1m_2 \overrightarrow{v_1f}\cdot\overrightarrow{v_2f} </math>

	에너지 보존식 <math>\frac{1}{2} m_1v_{1i}^2 =\frac{1}{2} m_1v_{1f}^2 + \frac{1}{2}m_2 v_{2f}^2 </math> 과 연립하면...		에너지 보존식 <math>\frac{1}{2} m_1v_{1i}^2 =\frac{1}{2} m_1v_{1f}^2 + \frac{1}{2}m_2 v_{2f}^2 </math> 과 연립하면...
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	#<math>m_1v_{1i}+m_2 v_{2i} = m_1v_{1f}+m_2 v_{2f} </math> 인데, 질량중심계에서 바라본 총 운동량은 <math>\frac{m_1v_{1i}+m_2 v_{2i}}{m_1+m_2} = \frac{m_1v_{1f}+m_2 v_{2f}}{m_1+m_2} =0 </math> 이다.		#<math>m_1v_{1i}+m_2 v_{2i} = m_1v_{1f}+m_2 v_{2f} </math> 인데, 질량중심계에서 바라본 총 운동량은 <math>\frac{m_1v_{1i}+m_2 v_{2i}}{m_1+m_2} = \frac{m_1v_{1f}+m_2 v_{2f}}{m_1+m_2} =0 </math> 이다.
	#<math>m_1, m_2 </math>가 항상 같진 않으므로, 이를 만족하려면 <math>v_{1i} = v_{1f} </math>, <math>v_{2i} = v_{2f} </math> 이어야 한다.		#위 식에서 <math>m_1, m_2 </math>가 항상 같진 않으므로, 이를 만족하려면 <math>v_{1i} = v_{1f} </math>, <math>v_{2i} = v_{2f} </math> 이어야 한다.
	#<math>m_1v_{1i} \cos\theta_1 +m_2 v_{2i} \cos\theta_2 = 0 </math> 이고, <math>m_1v_{1i} \sin\theta_1 +m_2 v_{2i} \sin\theta_2 = 0 </math> 이므로 <math>\tan\theta_1 = \tan\theta_2 </math>가 된다. 즉, 하나의 산란각으로 나타낼 수 있다.		#<math>m_1v_{1i} \cos\theta_1 +m_2 v_{2i} \cos\theta_2 = 0 </math> 이고, <math>m_1v_{1i} \sin\theta_1 +m_2 v_{2i} \sin\theta_2 = 0 </math> 이므로 <math>\tan\theta_1 = \tan\theta_2 </math>가 된다. 즉, 하나의 산란각으로 나타낼 수 있다.
	\|-		\|-
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	\|}		\|}

	=== 추진 ===		===추진===
	{\| class="wikitable"		{\| class="wikitable"
	!개념		!개념

Sam: /* 배우는 이유 */

2023-03-13T14:34:12Z

배우는 이유

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 |}
-=== 충돌의 구분 ===
+===충돌의 구분===
 {| class="wikitable"
 !개념
@@ 84번째 줄: / 84번째 줄: @@
 |비탄성충돌
 |충돌 전후 운동에너지가 보존되지 않는, <math>0<e<1 </math> 인 상황.
 <math>\frac{1}{2} m_1v_{1i}^2+\frac{1}{2}m_2 v_{2i}^2 > \frac{1}{2} m_1v_{1f}^2 + \frac{1}{2}m_2 v_{2f}^2 </math> 인데, 손실에너지 Q를 사용하여 <math>\frac{1}{2} m_1v_{1i}^2+\frac{1}{2}m_2 v_{2i}^2 = \frac{1}{2} m_1v_{1f}^2 + \frac{1}{2}m_2 v_{2f}^2 +Q </math> 라 쓰기도 한다.
@@ 89번째 줄: / 90번째 줄: @@
 |}
-=== 2차원에서의 충돌 ===
+===2차원에서의 충돌===
 {| class="wikitable"
 !개념
@@ 102번째 줄: / 103번째 줄: @@
 <math>\overrightarrow{v_{1f}} \cdot \overrightarrow{v_{2f}} =\frac{1}{2} \left ( 1- \frac{m_2}{m_1} \right )v^2_{2f} </math> 이 얻어진다. 재미있게도, 질량이 같으면 90도의 각을 이루며 멀어진다.
 |}
-=== 질량중심 관점에서의 충돌 ===
+===질량중심 관점에서의 충돌===
 {| class="wikitable"
 !개념
@@ 115번째 줄: / 113번째 줄: @@
 |핵물리학에서 쓰이는 방식. 애석하게도... 선생님도 잘 쓰지 못해본 방식.
-# <math>m_1v_{1i}+m_2 v_{2i} = m_1v_{1f}+m_2 v_{2f} </math> 인데, 질량중심계에서 바라본 총 운동량은 <math>\frac{m_1v_{1i}+m_2 v_{2i}}{m_1+m_2}  = \frac{m_1v_{1f}+m_2 v_{2f}}{m_1+m_2} =0 </math> 이다.
+#<math>m_1v_{1i}+m_2 v_{2i} = m_1v_{1f}+m_2 v_{2f} </math> 인데, 질량중심계에서 바라본 총 운동량은 <math>\frac{m_1v_{1i}+m_2 v_{2i}}{m_1+m_2}  = \frac{m_1v_{1f}+m_2 v_{2f}}{m_1+m_2} =0 </math> 이다.
-# <math>m_1, m_2 </math>가 항상 같진 않으므로, 이를 만족하려면 <math>v_{1i} = v_{1f} </math>, <math>v_{2i} = v_{2f} </math> 이어야 한다.
+#<math>m_1, m_2 </math>가 항상 같진 않으므로, 이를 만족하려면 <math>v_{1i} = v_{1f} </math>, <math>v_{2i} = v_{2f} </math> 이어야 한다.
-# <math>m_1v_{1i} \cos\theta_1  +m_2 v_{2i} \cos\theta_2 = 0 </math> 이고, <math>m_1v_{1i} \sin\theta_1  +m_2 v_{2i} \sin\theta_2 = 0 </math> 이므로 <math>\tan\theta_1 = \tan\theta_2 </math>가 된다. 즉, 하나의 산란각으로 나타낼 수 있다.
+#<math>m_1v_{1i} \cos\theta_1  +m_2 v_{2i} \cos\theta_2 = 0 </math> 이고, <math>m_1v_{1i} \sin\theta_1  +m_2 v_{2i} \sin\theta_2 = 0 </math> 이므로 <math>\tan\theta_1 = \tan\theta_2 </math>가 된다. 즉, 하나의 산란각으로 나타낼 수 있다.
 |-
 |내부 에너지
+|
 |}
 ===전개질문===

Sam: 새 문서: {{현재 교육과정:고급물리}} ==배우는 이유== {| class="wikitable" !흥미적 이유 | * ===출발질문(마지막까지 학습한 후에 대답해보세요~)=== #지금...

2023-03-13T10:02:11Z

새 문서: {{현재 교육과정:고급물리}} ==배우는 이유== {| class="wikitable" !흥미적 이유 | * ===출발질문(마지막까지 학습한 후에 대답해보세요~)=== #지금...

새 문서

{{현재 교육과정:고급물리}}
==배우는 이유==
{| class="wikitable"
!흥미적
이유
|
*

===출발질문(마지막까지 학습한 후에 대답해보세요~)===

#지금까진 물체를 하나의 입자처럼 다루어 왔는데, 부피를 가진 실제 세계에서도 지금까지 배운 방식을 그대로 적용할 수 있을까?

#

#
|-
!직업적
이유
|
*각종 이공계 학문의 기초.
*항공우주의 기초.
*원자간 충돌을 다루는 기초.
*
|-
!학문적
이유
|
*입자의 충돌을 설명하는 간편한 도구.
|-
!너희들은?
|
|-
!배워야 할 것
|
|}
==도입==
<youtube>https://www.youtube.com/watch?v=MsOXAuW8fXA</youtube>
==학습==
===영상===
{| class="wikitable"
!실험
!영상
|-
|
|
|}
==수업요약==
===반발계수===
{| class="wikitable"
!개념
!설명
|-
|기원
|1687년 뉴턴이 제안. 물체마다 튕겨나가는 정도가 다름을 관찰하고 제안하였다 전해진다.

운동에서 두 보존량. 운동량과 운동에너지.

<math>m_1v_{1i}+m_2 v_{2i} = m_1v_{1f}+m_2 v_{2f} </math>와 <math>\frac{1}{2} m_1v_{1i}^2+\frac{1}{2}m_2 v_{2i}^2 =\frac{1}{2} m_1v_{1f}^2 + \frac{1}{2}m_2 v_{2f}^2 </math>를 연립하여 정리한다.

<math>m_1v_{1i}-m_1v_{1f} = m_2 v_{2f} -m_2 v_{2i} </math>, <math> m_1v_{1i}^2 - m_1v_{1f}^2 = m_2 v_{2f}^2 - m_2 v_{2i}^2 </math> 를 잘 건들면..

<math>v_{1i} + v_{1f} = v_{2f} + v_{2i} </math> 가 남는다. <math>v_{1i} - v_{2i} = v_{2f}- v_{1f} </math> 로, 처음 속도차와 나중 속도차의 비가 항상 1로 일정함을 알 수 있다.
|-
|다듬기
|그런데, 운동량의 보존은 작용-반작용 법칙으로 지켜지지만, 운동에너지는 사라지기도 한다.
충돌의 결과, 에너지의 손실이 일어나기도 하는데, 그런 경우 식이 다음과 같이 바뀐다.

<math>m_1v_{1i}+m_2 v_{2i} = m_1v_{1f}+m_2 v_{2f} </math>와 <math>\frac{1}{2} m_1v_{1i}^2+\frac{1}{2}m_2 v_{2i}^2 > \frac{1}{2} m_1v_{1f}^2 + \frac{1}{2}m_2 v_{2f}^2 </math>

같은 방법으로 <math>v_{1i} - v_{2i} > v_{2f}- v_{1f} </math> 가 되는데, 에너지 손실이 클수록 충돌이 잘 안되는 것으로 판단하여, 충돌의 정도를 판단하기 위해 <math>1 > \frac{v_{2f} - v_{2i}}{v_{1i} - v_{1f}} = e </math>로 쓴다.

즉, 에너지가 보존될수록 1에 가깝고, 그렇지 않을수록 0에 가까워진다. 얼마나 충돌이 잘 일어났는가의 지표로 볼 수 있다.
|}

=== 충돌의 구분 ===
{| class="wikitable"
!개념
!설명
|-
|탄성충돌
|충돌 전후 운동에너지가 보존되어 <math>e=1 </math> 인 상황.
|-
|비탄성충돌
|충돌 전후 운동에너지가 보존되지 않는, <math>0<e<1 </math> 인 상황.
<math>\frac{1}{2} m_1v_{1i}^2+\frac{1}{2}m_2 v_{2i}^2 > \frac{1}{2} m_1v_{1f}^2 + \frac{1}{2}m_2 v_{2f}^2 </math> 인데, 손실에너지 Q를 사용하여 <math>\frac{1}{2} m_1v_{1i}^2+\frac{1}{2}m_2 v_{2i}^2 = \frac{1}{2} m_1v_{1f}^2 + \frac{1}{2}m_2 v_{2f}^2 +Q </math> 라 쓰기도 한다.

Q가 양수이면 발열, 음수이면 흡열충돌이라 부른다. Q가 음수가 되면 e>1이 된다.
|}

=== 2차원에서의 충돌 ===
{| class="wikitable"
!개념
!설명
|-
|실험실 관측자 기준
(입자2 기준)
|입자 2가 멈춰있고, 입자 1이 다가오는 상황.
운동량 보존식 <math>m_1\overrightarrow{v_{1i}} = m_1\overrightarrow{v_{1f}}+m_2 \overrightarrow{v_{2f}} </math> 각 변을 내적.

에너지 보존식 <math>\frac{1}{2} m_1v_{1i}^2 =\frac{1}{2} m_1v_{1f}^2 + \frac{1}{2}m_2 v_{2f}^2 </math> 과 연립하면...

<math>\overrightarrow{v_{1f}} \cdot \overrightarrow{v_{2f}} =\frac{1}{2} \left ( 1- \frac{m_2}{m_1} \right )v^2_{2f} </math> 이 얻어진다. 재미있게도, 질량이 같으면 90도의 각을 이루며 멀어진다.
|-
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|}

=== 질량중심 관점에서의 충돌 ===
{| class="wikitable"
!개념
!설명
|-
|두 입자의 충돌
|핵물리학에서 쓰이는 방식. 애석하게도... 선생님도 잘 쓰지 못해본 방식.

# <math>m_1v_{1i}+m_2 v_{2i} = m_1v_{1f}+m_2 v_{2f} </math> 인데, 질량중심계에서 바라본 총 운동량은 <math>\frac{m_1v_{1i}+m_2 v_{2i}}{m_1+m_2} = \frac{m_1v_{1f}+m_2 v_{2f}}{m_1+m_2} =0 </math> 이다.
# <math>m_1, m_2 </math>가 항상 같진 않으므로, 이를 만족하려면 <math>v_{1i} = v_{1f} </math>, <math>v_{2i} = v_{2f} </math> 이어야 한다.
# <math>m_1v_{1i} \cos\theta_1 +m_2 v_{2i} \cos\theta_2 = 0 </math> 이고, <math>m_1v_{1i} \sin\theta_1 +m_2 v_{2i} \sin\theta_2 = 0 </math> 이므로 <math>\tan\theta_1 = \tan\theta_2 </math>가 된다. 즉, 하나의 산란각으로 나타낼 수 있다.
|-
|내부 에너지
|
|}
===전개질문===

#각각의 회전관성을 증명하는 연습을 해보세요.(따로 검사는 안함. 설문엔 아무말이나 쓰세요.)

===도착질문===

#또 어떤 물체의 질량중심을 알아보면 좋을까??
#

==학생들의 질문==
===분류하지 않은 질문===
{| class="wikitable"
!분류
!질문
!대답
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|개념
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|헛소리
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=더 나아가기=
교과 내용이 너무 쉬워서 더 공부하고 싶은 사람들은 보세요~

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#

#
{{접기

|제목=보기 전에 먼저 생각해보세요~

|내용=
|형태=mw-collapsed toccolours}}
===수업 후, 흥미로운 것===
시간이 남을 때에만 보세요~

위치에너지의 위력. https://i.imgur.com/MvtTE8w.mp4

남자 다수가 모이면 하는 병신짓. https://www.dogdrip.net/435829635
=답=
{| class="wikitable"
! colspan="2" |기차를 타고 가다 보면 주기적으로 덜컹거리는 소리가 난다. 선로를 죽 이으면 덜컹거리는 소리 없이 달릴 수 있을텐데, 왜 선로의 일부를 띄어두었을까?
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!답변
!선생님코멘트
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! colspan="2" |온도가 높아지면 왜 물체의 부피가 커질까?
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!답변
!선생님코멘트
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|접선 성분과 지름 성분으로 나누어 생각하되, 지름성분의 작용은 무시하거나, 경사면에서 중력의 영향을 살피는 등 강제력에 의한 경로운동에서 유용한 접근방식.
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! colspan="2" |열팽창(혹은 열수축)을 볼 수 있는 예시 1개. 무엇이 있을까?(위에서 소개된 것 제외)
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!답변
!선생님코멘트
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=생기부 기록 예시=
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!선생님코멘트
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|열팽창의 예시를 찾아보라 지시했을 때 여타 학생들이 교과서에서 안내되는 예시를 답하는 반면, 독자적인 조사로 참신한 답을 찾아내는 의욕과 성실함을 갖춤.
|}
=각주=
<references />